<?xml version="1.0" encoding="UTF-8"?>
<!DOCTYPE article PUBLIC "-//NLM//DTD JATS (Z39.96) Journal Publishing DTD v1.4 20241031//EN" "JATS-journalpublishing1-4.dtd">
<article xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" article-type="research-article" dtd-version="1.4" xml:lang="en">
  <front>
    <journal-meta>
      <journal-id journal-id-type="publisher-id">jhepgc</journal-id>
      <journal-title-group>
        <journal-title>Journal of High Energy Physics, Gravitation and Cosmology</journal-title>
      </journal-title-group>
      <issn pub-type="epub">2380-4335</issn>
      <issn pub-type="ppub">2380-4327</issn>
      <publisher>
        <publisher-name>Scientific Research Publishing</publisher-name>
      </publisher>
    </journal-meta>
    <article-meta>
      <article-id pub-id-type="doi">10.4236/jhepgc.2026.123080</article-id>
      <article-id pub-id-type="publisher-id">jhepgc-152479</article-id>
      <article-categories>
        <subj-group>
          <subject>Article</subject>
        </subj-group>
        <subj-group>
          <subject>Physics</subject>
          <subject>Mathematics</subject>
        </subj-group>
      </article-categories>
      <title-group>
        <article-title>On the New Cosmological Meaning of the Planck Length and the Cell and the Naturalness of the Arrow of Time</article-title>
      </title-group>
      <contrib-group>
        <contrib contrib-type="author">
          <contrib-id contrib-id-type="orcid">0000-0001-9164-1097</contrib-id>
          <name name-style="western">
            <surname>Spremo</surname>
            <given-names>Slobodan</given-names>
          </name>
          <xref ref-type="aff" rid="aff1">1</xref>
        </contrib>
      </contrib-group>
      <aff id="aff1"><label>1</label> Mathematical Grammar School, Belgrade, Serbia </aff>
      <author-notes>
        <fn fn-type="conflict" id="fn-conflict">
          <p>The author declares no conflicts of interest regarding the publication of this paper.</p>
        </fn>
      </author-notes>
      <pub-date pub-type="epub">
        <day>03</day>
        <month>06</month>
        <year>2026</year>
      </pub-date>
      <pub-date pub-type="collection">
        <month>06</month>
        <year>2026</year>
      </pub-date>
      <volume>12</volume>
      <issue>03</issue>
      <fpage>1602</fpage>
      <lpage>1611</lpage>
      <history>
        <date date-type="received">
          <day>10</day>
          <month>04</month>
          <year>2026</year>
        </date>
        <date date-type="accepted">
          <day>07</day>
          <month>07</month>
          <year>2026</year>
        </date>
        <date date-type="published">
          <day>10</day>
          <month>07</month>
          <year>2026</year>
        </date>
      </history>
      <permissions>
        <copyright-statement>© 2026 by the authors and Scientific Research Publishing Inc.</copyright-statement>
        <copyright-year>2026</copyright-year>
        <license license-type="open-access">
          <license-p> This article is an open access article distributed under the terms and conditions of the Creative Commons Attribution (CC BY) license ( <ext-link ext-link-type="uri" xlink:href="https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/">https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/</ext-link> ). </license-p>
        </license>
      </permissions>
      <self-uri content-type="doi" xlink:href="https://doi.org/10.4236/jhepgc.2026.123080">https://doi.org/10.4236/jhepgc.2026.123080</self-uri>
      <abstract>
        <p>We present a fundamental reinterpretation of the Planck length <inline-formula><mml:math></mml:math></inline-formula></p>
        <p>ℓ</p>
        <p>p</p>
        <p>within the framework of the Primary Particle Hypothesis (PPH). Instead of a fundamental constant, <inline-formula><mml:math></mml:math></inline-formula></p>
        <p>ℓ</p>
        <p>p</p>
        <p>is shown to be an emergent geometric scale arising from the saturation of discrete velocity states (<inline-formula><mml:math></mml:math></inline-formula></p>
        <p>ε</p>
        <p>) of primary particles. We demonstrate that the entire observable universe originates from a single Planck-scale comoving cell (<inline-formula><mml:math></mml:math></inline-formula></p>
        <p>V</p>
        <p>comoving</p>
        <p>~</p>
        <p>ℓ</p>
        <p>p</p>
        <p>3</p>
        <p>), providing a natural solution to the horizon and flatness problems without the necessity of standard inflation. Within this “single-cell origin” scenario, the initial state corresponds to a minimal set of microstates (<inline-formula><mml:math></mml:math></inline-formula></p>
        <p>S</p>
        <p>initial</p>
        <p>~</p>
        <p>k</p>
        <p>B</p>
        <p>), providing a microphysical justification for the Past Hypothesis and the naturalness of the arrow of time. Furthermore, the Planck length is identified as the holographic limit of maximal information density where the collective dynamics of primary particles transition into hydrodynamic spacetime geometry. Primordial fluctuations emerge not from quantum vacuum noise, but from finite-number statistical fluctuations within the initial cell, yielding a spectral index <inline-formula><mml:math></mml:math></inline-formula></p>
        <p>n</p>
        <p>s</p>
        <p>≈0.965</p>
        <p>consistent with Planck observations. This framework establishes a robust link between pre-geometric velocity dynamics and macroscopic cosmological evolution.</p>
      </abstract>
      <kwd-group kwd-group-type="author-generated" xml:lang="en">
        <kwd>Emergent Planck Length</kwd>
        <kwd>Primary Particle Hypothesis (PPH)</kwd>
        <kwd>Big Bounce Cosmology</kwd>
        <kwd>Information Saturation</kwd>
        <kwd>Arrow of Time</kwd>
        <kwd>Single-Cell Origin</kwd>
      </kwd-group>
    </article-meta>
  </front>
  <body>
    <sec id="sec1">
      <title>1. Introduction</title>
      <p>In our previous work [<xref ref-type="bibr" rid="B1">1</xref>], the relation between the Planck length <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> and the Big Bounce mechanism is multifaceted and deeply rooted in the statistical nature of the pre-geometric phase. The Planck length does not appear as a fundamental constant that directly quantizes space, but rather as an <italic>emergent geometric scale arising from the saturation of velocity states of primary particles</italic>.</p>
      <p><bold>Planck Length as a Coarse-Graining Scale</bold></p>
      <p>In deriving the amplitude of density perturbations, we use the estimate</p>
      <disp-formula id="FD1">
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>N</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>eff</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>V</mml:mi>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mtext>patch</mml:mtext>
                  </mml:mrow>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:msubsup>
                  <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                  <mml:mi>p</mml:mi>
                  <mml:mn>3</mml:mn>
                </mml:msubsup>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>where <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> V </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> patch </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> denotes the volume of the causal region at the bounce, and <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> represents the fundamental coarse-graining scale in phase space, <italic>i.e.</italic>, the minimal volume within which primary particles can be treated as statistically independent.</p>
      <p>This implies that the Planck scale emerges naturally from the discrete structure of velocity space (via <inline-formula><mml:math><mml:mi> ε </mml:mi></mml:math></inline-formula> ) and the total mass of the universe <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> M </mml:mi><mml:mi> U </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , as introduced in [<xref ref-type="bibr" rid="B2">2</xref>] and consistent with [<xref ref-type="bibr" rid="B3">3</xref>], rather than being imposed as an independent postulate.</p>
      <p><bold>Critical Bounce Density in Terms of</bold><inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula></p>
      <p>In Ref. [<xref ref-type="bibr" rid="B1">1</xref>], Equation (49), we derived the critical density in loop quantum cosmology as</p>
      <disp-formula id="FD2">
        <label>(1)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>ρ</mml:mi>
              <mml:mi>c</mml:mi>
            </mml:msub>
            <mml:mo>=</mml:mo>
            <mml:mfrac>
              <mml:mn>3</mml:mn>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>16</mml:mn>
                <mml:mi>π</mml:mi>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msup>
                  <mml:mi>c</mml:mi>
                  <mml:mn>2</mml:mn>
                </mml:msup>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mi>G</mml:mi>
                <mml:msubsup>
                  <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                  <mml:mi>p</mml:mi>
                  <mml:mn>2</mml:mn>
                </mml:msubsup>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>≈</mml:mo>
            <mml:mn>0.06</mml:mn>
            <mml:msub>
              <mml:mi>ρ</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>Planck</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>This relation is crucial: the Planck length directly controls the value of <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ρ </mml:mi><mml:mi> c </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , and that is an important reinterpretation. When the energy density reaches <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ρ </mml:mi><mml:mi> c </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , the available velocity states become saturated and the universe undergoes a bounce.</p>
      <p>Thus, the Planck length is not an independent constant, but rather a consequence of velocity quantization (<inline-formula><mml:math><mml:mi> ε </mml:mi></mml:math></inline-formula> ) and the total cosmological mass <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> M </mml:mi><mml:mi> U </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> .</p>
      <p><bold>Relation</bold><bold>between</bold><bold>Equilibrium Scale and Planck Length</bold></p>
      <p>In <bold>Appendix C</bold>, the spectral index <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> n </mml:mi><mml:mi> s </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> is related to</p>
      <disp-formula id="FD3">
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:mi>α</mml:mi>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                  <mml:mi>p</mml:mi>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mi>e</mml:mi>
                    <mml:mi>q</mml:mi>
                  </mml:mrow>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>where <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mrow><mml:mi> e </mml:mi><mml:mi> q </mml:mi></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> is the equilibrium scale in the pre-geometric phase. A numerical estimate <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mrow><mml:mi> e </mml:mi><mml:mi> q </mml:mi></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mn> 30 </mml:mn><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> yields <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> n </mml:mi><mml:mi> s </mml:mi></mml:msub><mml:mo> ≈ </mml:mo><mml:mn> 0.97 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , in agreement with Planck data.</p>
      <p>This indicates that the Planck length serves as a reference scale for all other length scales in the early universe.</p>
      <p><bold>Physical Interpretation: Planck Length as Maximal Information Density</bold></p>
      <p>Within this framework, <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> is not a minimal length in the geometric sense, but rather the scale at which the collective statistics of primary particles transitions from kinetic to hydrodynamic behavior. </p>
      <p>The cell defined by the Planck length represents the maximum information density that emergent space-time can handle.</p>
      <p>When the energy density approaches <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ρ </mml:mi><mml:mi> c </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , the mean squared velocity <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mrow><mml:mo> 〈 </mml:mo><mml:mrow><mml:msup><mml:msup><mml:mi> v </mml:mi><mml:mo> ′ </mml:mo></mml:msup><mml:mn> 2 </mml:mn></mml:msup></mml:mrow><mml:mo> 〉 </mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math></inline-formula> reaches its maximum, and the effective cell size becomes <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> . The Big Bounce thus acquires a statistical-mechanical interpretation: it corresponds to a state in which no additional velocity levels can be populated.</p>
      <p><bold>Summary</bold></p>
      <p>In [<xref ref-type="bibr" rid="B1">1</xref>], the Planck length is an emergent scale arising from velocity quantization and global cosmological parameters. It determines the size of coarse-grained cells, the critical bounce density, and the equilibrium scale, providing a description of the bounce without singularities and without free parameters.</p>
    </sec>
    <sec id="sec2">
      <title>2. Extension to the Observable Patch</title>
      <p>In the previous analysis, the fundamental scale associated with the bounce was taken to be of order the Planck length, <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> R </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> bounce </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mi mathvariant="script"> O </mml:mi><mml:mrow><mml:mo> ( </mml:mo><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow><mml:mo> ) </mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math></inline-formula> . However, cosmological observables today originate from a much larger comoving region, corresponding to the present-day observable universe.</p>
      <p>The radius of the observable universe is</p>
      <disp-formula id="FD4">
        <label>(2)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>R</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>obs</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:mfrac>
              <mml:mi>c</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>H</mml:mi>
                  <mml:mn>0</mml:mn>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msup>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>10</mml:mn>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>26</mml:mn>
              </mml:mrow>
            </mml:msup>
            <mml:mtext>
               
            </mml:mtext>
            <mml:mtext>m</mml:mtext>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>so that</p>
      <disp-formula id="FD5">
        <label>(3)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>obs</mml:mtext>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>today</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>R</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>obs</mml:mtext>
              </mml:mrow>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>The comoving volume at the bounce is</p>
      <disp-formula id="FD6">
        <label>(4)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>comoving</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>=</mml:mo>
            <mml:msup>
              <mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mo>(</mml:mo>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mfrac>
                      <mml:mrow>
                        <mml:msub>
                          <mml:mi>a</mml:mi>
                          <mml:mrow>
                            <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                          </mml:mrow>
                        </mml:msub>
                      </mml:mrow>
                      <mml:mrow>
                        <mml:msub>
                          <mml:mi>a</mml:mi>
                          <mml:mn>0</mml:mn>
                        </mml:msub>
                      </mml:mrow>
                    </mml:mfrac>
                  </mml:mrow>
                  <mml:mo>)</mml:mo>
                </mml:mrow>
              </mml:mrow>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msup>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>obs</mml:mtext>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>today</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>Using the estimate</p>
      <disp-formula id="FD7">
        <label>(5)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                  </mml:mrow>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                  <mml:mn>0</mml:mn>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                  <mml:mi>p</mml:mi>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>R</mml:mi>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mtext>obs</mml:mtext>
                  </mml:mrow>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>we obtain</p>
      <disp-formula id="FD8">
        <label>(6)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>comoving</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>ℓ</mml:mi>
              <mml:mi>p</mml:mi>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>Thus, the entire observable universe originates from a single Planck-scale comoving cell.</p>
      <p>The robustness of this result under variations of the scaling assumptions is analyzed in <bold>Appendix</bold><bold>A</bold>.</p>
      <p>This provides a natural realization of an ultralocal initial condition and supports a statistical-mechanical interpretation in which the initial state corresponds to a minimal set of microstates.</p>
      <p>The entropic implications of this result are discussed in <bold>Appendix</bold><bold>B</bold>, where it is shown that this naturally leads to a low-entropy initial state and a well-defined arrow of time.</p>
      <p>Furthermore, this framework allows a reinterpretation of previously proposed superluminal transitions as emergent phenomena associated with the reorganization of microscopic degrees of freedom near the bounce.</p>
    </sec>
    <sec id="sec3">
      <title>3. Connection to CMB Fluctuations</title>
      <p>A key question is whether the result</p>
      <disp-formula id="FD9">
        <label>(7)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>comoving</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>ℓ</mml:mi>
              <mml:mi>p</mml:mi>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msubsup>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>can provide a viable origin for primordial fluctuations observed in the cosmic microwave background (CMB).</p>
      <p>All observable modes originate from a single Planck-scale region, implying a highly constrained initial quantum state. As the universe expands, these fluctuations are stretched to cosmological scales, similarly to standard scenarios [<xref ref-type="bibr" rid="B4">4</xref>][<xref ref-type="bibr" rid="B5">5</xref>].</p>
      <p>The observed amplitude is </p>
      <fig id="fig1">
        <label>Figure 1</label>
        <graphic xlink:href="https://html.scirp.org/file/2181622-rId83.svg?20260710023440" />
      </fig>
      <p><xref>(8)</xref></p>
      <p>as measured by Planck [<xref ref-type="bibr" rid="B6">6</xref>].</p>
      <sec id="sec3dot1">
        <title>3.1. Spectral Index</title>
        <p>In the present framework, the spectral index can be parametrized as</p>
        <disp-formula id="FD10">
          <label>(9)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>n</mml:mi>
                <mml:mi>s</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mfrac>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>L</mml:mi>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>where <inline-formula><mml:math><mml:mi> L </mml:mi></mml:math></inline-formula> is the dynamically generated correlation length and <inline-formula><mml:math><mml:mi> γ </mml:mi></mml:math></inline-formula> is a model-dependent constant. For</p>
        <disp-formula id="FD11">
          <label>(10)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>L</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mi>a</mml:mi>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:msup>
                <mml:mi>a</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>1</mml:mn>
                  <mml:mo>+</mml:mo>
                  <mml:mi>δ</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:msup>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>we have</p>
        <disp-formula id="FD12">
          <label>(11)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>n</mml:mi>
                <mml:mi>s</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>=</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>1</mml:mn>
                  <mml:mo>+</mml:mo>
                  <mml:mi>δ</mml:mi>
                </mml:mrow>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>see <bold>Appendix</bold><bold>C</bold></p>
        <p>If <inline-formula><mml:math><mml:mi> L </mml:mi></mml:math></inline-formula> grows slightly faster than the scale factor, this naturally yields</p>
        <disp-formula id="FD13">
          <label>(12)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>n</mml:mi>
                <mml:mi>s</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>&lt;</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>consistent with observations (<inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> n </mml:mi><mml:mi> s </mml:mi></mml:msub><mml:mo> ≈ </mml:mo><mml:mn> 0.965 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> [<xref ref-type="bibr" rid="B6">6</xref>]).</p>
      </sec>
      <sec id="sec3dot2">
        <title>3.2. Correlation Structure</title>
        <p>The single-cell origin may induce:</p>
        <p>long-range correlations,small deviations from Gaussianity,suppressed large-scale power.</p>
      </sec>
      <sec id="sec3dot3">
        <title>3.3. Role of the Bounce</title>
        <p>The bounce provides a mechanism for transferring fluctuations across the high-curvature regime [<xref ref-type="bibr" rid="B5">5</xref>][<xref ref-type="bibr" rid="B7">7</xref>].</p>
        <p>Possible signatures include:</p>
        <p>scale-dependent corrections, oscillatory features,deviations from scale invariance.</p>
        <p>A full quantitative processing is an interesting topic for future research.</p>
      </sec>
    </sec>
    <sec id="sec4">
      <title>4. Results</title>
      <p>The synthesis of the PPH framework with the emergent nature of the Planck scale yields several robust results:</p>
      <p>1) <bold>Emergence of the Planck Scale:</bold> The Planck length is derived as a consequence of the fundamental velocity quantum <inline-formula><mml:math><mml:mi> ε </mml:mi></mml:math></inline-formula> and the total mass-energy <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> M </mml:mi><mml:mi> U </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> . It serves as the scale of velocity-state saturation, defining the critical density <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ρ </mml:mi><mml:mi> c </mml:mi></mml:msub><mml:mo> ≈ </mml:mo><mml:mn> 0.06 </mml:mn><mml:msub><mml:mi> ρ </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> Planck </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> at which the Big Bounce occurs.</p>
      <p>2) <bold>The Single-Cell Origin:</bold> Scaling the present-day observable radius <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> R </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> obs </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msup><mml:mrow><mml:mn> 10 </mml:mn></mml:mrow><mml:mrow><mml:mn> 26 </mml:mn></mml:mrow></mml:msup><mml:mtext>   </mml:mtext><mml:mtext> m </mml:mtext></mml:mrow></mml:math></inline-formula> back to the bounce epoch leads to the robust result:</p>
      <disp-formula id="FD14">
        <label>(13)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>comoving</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>=</mml:mo>
            <mml:msup>
              <mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mo>(</mml:mo>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mfrac>
                      <mml:mrow>
                        <mml:msub>
                          <mml:mi>a</mml:mi>
                          <mml:mrow>
                            <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                          </mml:mrow>
                        </mml:msub>
                      </mml:mrow>
                      <mml:mrow>
                        <mml:msub>
                          <mml:mi>a</mml:mi>
                          <mml:mn>0</mml:mn>
                        </mml:msub>
                      </mml:mrow>
                    </mml:mfrac>
                  </mml:mrow>
                  <mml:mo>)</mml:mo>
                </mml:mrow>
              </mml:mrow>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msup>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>obs</mml:mtext>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>today</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>ℓ</mml:mi>
              <mml:mi>p</mml:mi>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>This indicates that the causal connectivity of the universe is established within a single pre-geometric cell, governed by superluminal transport <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> v </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub><mml:mo> ≫ </mml:mo><mml:mi> c </mml:mi></mml:mrow></mml:math></inline-formula> in <inline-formula><mml:math><mml:msup><mml:mi> ℳ </mml:mi><mml:mo> ′ </mml:mo></mml:msup></mml:math></inline-formula> .</p>
      <p>3) <bold>Statistical Origin of</bold><inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> n </mml:mi><mml:mi> s </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula><bold>:</bold> The scalar spectral index is determined by the dynamical growth of the correlation length <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> L </mml:mi><mml:mrow><mml:mo> ( </mml:mo><mml:mi> a </mml:mi><mml:mo> ) </mml:mo></mml:mrow><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msup><mml:mi> a </mml:mi><mml:mrow><mml:mn> 1 </mml:mn><mml:mo> + </mml:mo><mml:mi> δ </mml:mi></mml:mrow></mml:msup></mml:mrow></mml:math></inline-formula> and the statistical suppression factor <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> γ </mml:mi><mml:mo> . </mml:mo></mml:mrow></mml:math></inline-formula> Using the PPH-derived range <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> γ </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mn> 0.01 </mml:mn><mml:mtext>   </mml:mtext><mml:mtext> - </mml:mtext><mml:mtext>   </mml:mtext><mml:mn> 0.05 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> and <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> δ </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mn> 0.1 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , we obtain: </p>
      <disp-formula id="FD15">
        <label>(14)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>n</mml:mi>
              <mml:mi>s</mml:mi>
            </mml:msub>
            <mml:mo>=</mml:mo>
            <mml:mn>1</mml:mn>
            <mml:mo>−</mml:mo>
            <mml:mi>γ</mml:mi>
            <mml:mrow>
              <mml:mo>(</mml:mo>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mo>+</mml:mo>
                <mml:mi>δ</mml:mi>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>)</mml:mo>
            </mml:mrow>
            <mml:mo>≈</mml:mo>
            <mml:mn>0.965</mml:mn>
            <mml:mtext>
               
            </mml:mtext>
            <mml:mtext>-</mml:mtext>
            <mml:mtext>
               
            </mml:mtext>
            <mml:mn>0.968</mml:mn>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>aligning precisely with Planck 2018 data without fine-tuning scalar potentials.</p>
      <p>4) <bold>Thermodynamic Evolution:</bold> The initial entropy <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> S </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> initial </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msub><mml:mi> k </mml:mi><mml:mi> B </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> (corresponding to <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> Ω </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mi mathvariant="script"> O </mml:mi><mml:mrow><mml:mo> ( </mml:mo><mml:mn> 1 </mml:mn><mml:mo> ) </mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math></inline-formula> ) evolves to the current value <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> S </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> today </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msup><mml:mrow><mml:mn> 10 </mml:mn></mml:mrow><mml:mrow><mml:mn> 100 </mml:mn></mml:mrow></mml:msup><mml:msub><mml:mi> k </mml:mi><mml:mi> B </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> . This massive expansion of the accessible phase space provides a first-principles explanation for the arrow of time.</p>
    </sec>
    <sec id="sec5">
      <title>5. Conclusions</title>
      <p>In this work, we have closed the conceptual circle between the microscopic Hypothesis of Primary Particles and the macroscopic structure of the universe. The Planck length <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> has been stripped of its status as an irreducible postulate and reformulated as an emergent boundary of information density. It represents the “saturation point” of the pre-geometric velocity ensemble, where the discrete nature of <inline-formula><mml:math><mml:mi> ε </mml:mi></mml:math></inline-formula> manifests as a minimal geometric volume.</p>
      <p>The discovery that the observable universe originates from a single Planck-scale comoving cell carries profound implications. It eliminates the need for an exponential expansion phase (inflation) to explain homogeneity, as the necessary connectivity is provided by the superluminal nature of primary particles in the pre-emergent phase. Furthermore, the “single-cell origin” provides a definitive answer to the problem of initial conditions: the universe began in a state of maximal simplicity and minimal entropy (<inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> S </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msub><mml:mi> k </mml:mi><mml:mi> B </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> ), rendering the arrow of time a natural consequence of the subsequent growth of effective degrees of freedom.</p>
      <p>By reinterpreting primordial fluctuations as statistical noise of a finite ensemble, rather than vacuum fluctuations of an abstract field, the PPH framework offers a more grounded, kinetic origin for cosmological structure. The agreement between our derived spectral index <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> n </mml:mi><mml:mi> s </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> and CMB observations suggests that spacetime geometry is a statistical fixed point of a deeper, underlying transport dynamics.</p>
      <p>Ultimately, this framework suggests that the Big Bounce is not merely a geometric event, but a phase transition in information processing, where the saturated states of primary particles reorganize into the Lorentzian spacetime and the causal structure we observe today.</p>
    </sec>
    <sec id="sec6">
      <title>Appendix A. Robustness of the Comoving Volume Estimate</title>
      <p>If</p>
      <disp-formula id="FD16">
        <label>(15)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                  </mml:mrow>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                  <mml:mn>0</mml:mn>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>=</mml:mo>
            <mml:mi>α</mml:mi>
            <mml:mfrac>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                  <mml:mi>p</mml:mi>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:msub>
                  <mml:mi>R</mml:mi>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mtext>obs</mml:mtext>
                  </mml:mrow>
                </mml:msub>
              </mml:mrow>
            </mml:mfrac>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>then</p>
      <disp-formula id="FD17">
        <label>(16)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>V</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>comoving</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>=</mml:mo>
            <mml:msup>
              <mml:mi>α</mml:mi>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msup>
            <mml:msubsup>
              <mml:mi>ℓ</mml:mi>
              <mml:mi>p</mml:mi>
              <mml:mn>3</mml:mn>
            </mml:msubsup>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>which remains <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi mathvariant="script"> O </mml:mi><mml:mrow><mml:mo> ( </mml:mo><mml:mn> 1 </mml:mn><mml:mo> ) </mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math></inline-formula> for <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> α </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mn> 1 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> .</p>
      <p>Thus, the result is robust against order-one uncertainties.</p>
    </sec>
    <sec id="sec7">
      <title>Appendix B. Entropy and Emergence of Macroscopic Degrees of Freedom</title>
      <p>The initial number of microstates is</p>
      <disp-formula id="FD18">
        <label>(17)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>Ω</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>initial</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:mi mathvariant="script">O</mml:mi>
            <mml:mrow>
              <mml:mo>(</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>)</mml:mo>
            </mml:mrow>
            <mml:mo>,</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>giving</p>
      <disp-formula id="FD19">
        <label>(18)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>S</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>initial</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msub>
              <mml:mi>k</mml:mi>
              <mml:mi>B</mml:mi>
            </mml:msub>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>Today,</p>
      <disp-formula id="FD20">
        <label>(19)</label>
        <mml:math>
          <mml:mrow>
            <mml:msub>
              <mml:mi>S</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mtext>today</mml:mtext>
              </mml:mrow>
            </mml:msub>
            <mml:mo>~</mml:mo>
            <mml:msup>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>10</mml:mn>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>88</mml:mn>
              </mml:mrow>
            </mml:msup>
            <mml:mtext>
               
            </mml:mtext>
            <mml:mtext>-</mml:mtext>
            <mml:mtext>
               
            </mml:mtext>
            <mml:msup>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>10</mml:mn>
              </mml:mrow>
              <mml:mrow>
                <mml:mn>104</mml:mn>
              </mml:mrow>
            </mml:msup>
            <mml:msub>
              <mml:mi>k</mml:mi>
              <mml:mi>B</mml:mi>
            </mml:msub>
            <mml:mo>.</mml:mo>
          </mml:mrow>
        </mml:math>
      </disp-formula>
      <p>This large increase naturally explains the arrow of time.</p>
      <p>The expansion corresponds to a rapid growth of accessible degrees of freedom, consistent with a statistical-mechanical interpretation.</p>
    </sec>
    <sec id="sec8">
      <title>Appendix C. Dynamical Model for the Correlation Length</title>
      <p>In this <bold>Appendix</bold> we introduce a minimal dynamical model for the evolution of the effective correlation length <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> L </mml:mi><mml:mrow><mml:mo> ( </mml:mo><mml:mi> a </mml:mi><mml:mo> ) </mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , which allows for an explicit estimate of the spectral index.</p>
      <sec id="sec8dot1">
        <title>C.1 Scaling Ansatz</title>
        <p>We assume that the correlation length evolves as a power-law with respect to the scale factor,</p>
        <disp-formula id="FD21">
          <label>(20)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>L</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mi>a</mml:mi>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>=</mml:mo>
              <mml:msub>
                <mml:mi>L</mml:mi>
                <mml:mtext>*</mml:mtext>
              </mml:msub>
              <mml:msup>
                <mml:mrow>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mo>(</mml:mo>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mfrac>
                        <mml:mi>a</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:msub>
                            <mml:mi>a</mml:mi>
                            <mml:mtext>*</mml:mtext>
                          </mml:msub>
                        </mml:mrow>
                      </mml:mfrac>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mo>)</mml:mo>
                  </mml:mrow>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>1</mml:mn>
                  <mml:mo>+</mml:mo>
                  <mml:mi>δ</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:msup>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>where <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> L </mml:mi><mml:mtext> * </mml:mtext></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> is the characteristic length at some reference scale <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> a </mml:mi><mml:mtext> * </mml:mtext></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , and <inline-formula><mml:math><mml:mi> δ </mml:mi></mml:math></inline-formula> parametrizes deviations from trivial scaling.</p>
        <p>The case <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> δ </mml:mi><mml:mo> = </mml:mo><mml:mn> 0 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> corresponds to pure kinematical stretching, while <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> δ </mml:mi><mml:mo> &gt; </mml:mo><mml:mn> 0 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> encodes additional growth due to dynamical reorganization of microscopic degrees of freedom.</p>
      </sec>
      <sec id="sec8dot2">
        <title>C.2 Spectral Index</title>
        <p>Using the parametrization introduced in the main text, Equation (9)</p>
        <disp-formula id="FD22">
          <mml:math display="inline">
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>n</mml:mi>
                <mml:mi>s</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mfrac>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>L</mml:mi>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>we obtain</p>
        <disp-formula id="FD23">
          <label>(21)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mfrac>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>L</mml:mi>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>=</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>+</mml:mo>
              <mml:mi>δ</mml:mi>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>and therefore, as Equation (11)</p>
        <disp-formula id="FD24">
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>n</mml:mi>
                <mml:mi>s</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>=</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>1</mml:mn>
                  <mml:mo>+</mml:mo>
                  <mml:mi>δ</mml:mi>
                </mml:mrow>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
      </sec>
      <sec id="sec8dot3">
        <title>C.3 Connection with the Equilibrium Scale</title>
        <p>We now relate the parameter <inline-formula><mml:math><mml:mi> δ </mml:mi></mml:math></inline-formula> to the emergence of an equilibrium length scale <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mrow><mml:mi> e </mml:mi><mml:mi> q </mml:mi></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> introduced in the main text.</p>
        <p>We assume that near the bounce the correlation length is initially of order </p>
        <disp-formula id="FD25">
          <label>(22)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>L</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                </mml:mrow>
              </mml:msub>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:msub>
                <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                <mml:mi>p</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>and grows toward an effective equilibrium scale</p>
        <disp-formula id="FD26">
          <label>(23)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mi>e</mml:mi>
                  <mml:mi>q</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:msub>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mi mathvariant="script">O</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>10</mml:mn>
                </mml:mrow>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                <mml:mi>p</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>A simple interpolation consistent with the above scaling gives</p>
        <disp-formula id="FD27">
          <label>(24)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>δ</mml:mi>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>ln</mml:mtext>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mo>(</mml:mo>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mrow>
                        <mml:mrow>
                          <mml:msub>
                            <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                            <mml:mrow>
                              <mml:mi>e</mml:mi>
                              <mml:mi>q</mml:mi>
                            </mml:mrow>
                          </mml:msub>
                        </mml:mrow>
                        <mml:mo>/</mml:mo>
                        <mml:mrow>
                          <mml:msub>
                            <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                            <mml:mi>p</mml:mi>
                          </mml:msub>
                        </mml:mrow>
                      </mml:mrow>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mo>)</mml:mo>
                  </mml:mrow>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>ln</mml:mtext>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mo>(</mml:mo>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mrow>
                        <mml:mrow>
                          <mml:msub>
                            <mml:mi>a</mml:mi>
                            <mml:mrow>
                              <mml:mi>e</mml:mi>
                              <mml:mi>q</mml:mi>
                            </mml:mrow>
                          </mml:msub>
                        </mml:mrow>
                        <mml:mo>/</mml:mo>
                        <mml:mrow>
                          <mml:msub>
                            <mml:mi>a</mml:mi>
                            <mml:mrow>
                              <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                            </mml:mrow>
                          </mml:msub>
                        </mml:mrow>
                      </mml:mrow>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mo>)</mml:mo>
                  </mml:mrow>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
      </sec>
      <sec id="sec8dot4">
        <title>C.4 Numerical Estimate</title>
        <p>Taking <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mrow><mml:mi> e </mml:mi><mml:mi> q </mml:mi></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mn> 30 </mml:mn><mml:msub><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> and assuming a modest hierarchy in scale factor growth,</p>
        <disp-formula id="FD28">
          <label>(25)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mtext>ln</mml:mtext>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mrow>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mrow>
                      <mml:msub>
                        <mml:mi>a</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:mi>e</mml:mi>
                          <mml:mi>q</mml:mi>
                        </mml:mrow>
                      </mml:msub>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mo>/</mml:mo>
                    <mml:mrow>
                      <mml:msub>
                        <mml:mi>a</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:mtext>bounce</mml:mtext>
                        </mml:mrow>
                      </mml:msub>
                    </mml:mrow>
                  </mml:mrow>
                </mml:mrow>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mi mathvariant="script">O</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>10</mml:mn>
                </mml:mrow>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>we obtain</p>
        <disp-formula id="FD29">
          <label>(26)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>δ</mml:mi>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mn>0.1.</mml:mn>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>Using the estimate for <inline-formula><mml:math><mml:mi> γ </mml:mi></mml:math></inline-formula> derived in <bold>Appendix D</bold>, this yields</p>
        <disp-formula id="FD30">
          <label>(27)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>n</mml:mi>
                <mml:mi>s</mml:mi>
              </mml:msub>
              <mml:mo>≈</mml:mo>
              <mml:mn>1</mml:mn>
              <mml:mo>−</mml:mo>
              <mml:mn>0.03</mml:mn>
              <mml:mo>×</mml:mo>
              <mml:mn>1.1</mml:mn>
              <mml:mo>≈</mml:mo>
              <mml:mn>0.967</mml:mn>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>in agreement with observational constraints.</p>
      </sec>
      <sec id="sec8dot5">
        <title>C.5 Physical Interpretation</title>
        <p>In this model, the deviation <inline-formula><mml:math><mml:mi> δ </mml:mi></mml:math></inline-formula> quantifies the contribution of collective effects beyond simple expansion. It can be interpreted as arising from:</p>
        <p>interactions among primary particles, redistribution of velocity states, approach toward a pre-geometric equilibrium configuration.</p>
        <p>Thus, the slight red tilt of the spectrum (<inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> n </mml:mi><mml:mi> s </mml:mi></mml:msub><mml:mo> &lt; </mml:mo><mml:mn> 1 </mml:mn></mml:mrow></mml:math></inline-formula> ) emerges naturally as a consequence of the dynamical growth of correlations.</p>
      </sec>
      <sec id="sec8dot6">
        <title>C.6 Limitations</title>
        <p>We emphasize that this is a phenomenological model. A more complete derivation would require:</p>
        <p>a microscopic evolution equation for <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> L </mml:mi><mml:mrow><mml:mo> ( </mml:mo><mml:mi> a </mml:mi><mml:mo> ) </mml:mo></mml:mrow></mml:mrow></mml:math></inline-formula> ,a detailed treatment of perturbations through the bounce, a first-principles computation of <inline-formula><mml:math><mml:mi> γ </mml:mi></mml:math></inline-formula> .</p>
        <p>Nevertheless, the present construction demonstrates that the observed spectral index can be reproduced within the single-cell origin scenario using minimal and physically motivated assumptions.</p>
      </sec>
    </sec>
    <sec id="sec9">
      <title>
        Appendix D. Origin of the Parameter
        <inline-formula>
          <mml:math display="inline">
            <mml:mi>γ</mml:mi>
          </mml:math>
        </inline-formula>
        from the PPH Framework
      </title>
      <p>In this <bold>Appendix</bold> we provide a microscopic interpretation of the parameter <inline-formula><mml:math><mml:mi> γ </mml:mi></mml:math></inline-formula> introduced in the main text, relating it to statistical fluctuations within the PPH framework.</p>
      <sec id="sec9dot1">
        <title>D.1 Effective Number of Degrees of Freedom</title>
        <p>In the PPH approach, the number of effective degrees of freedom associated with a given region is estimated as </p>
        <disp-formula id="FD31">
          <label>(28)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>N</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                </mml:mrow>
              </mml:msub>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mi>V</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:msubsup>
                    <mml:mi>ℓ</mml:mi>
                    <mml:mi>p</mml:mi>
                    <mml:mn>3</mml:mn>
                  </mml:msubsup>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>Near the bounce, <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:mi> V </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msubsup><mml:mi> ℓ </mml:mi><mml:mi> p </mml:mi><mml:mn> 3 </mml:mn></mml:msubsup></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , and thus </p>
        <disp-formula id="FD32">
          <label>(29)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>N</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                </mml:mrow>
              </mml:msub>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mi mathvariant="script">O</mml:mi>
              <mml:mrow>
                <mml:mo>(</mml:mo>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mo>)</mml:mo>
              </mml:mrow>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>As the universe expands, <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> N </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> eff </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math></inline-formula> grows rapidly.</p>
      </sec>
      <sec id="sec9dot2">
        <title>D.2 Statistical Fluctuations</title>
        <p>Assuming that fluctuations arise from finite-size effects in a statistical ensemble, we expect relative fluctuations of the form </p>
        <disp-formula id="FD33">
          <label>(30)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mfrac>
                <mml:mrow>
                  <mml:mi>δ</mml:mi>
                  <mml:msub>
                    <mml:mi>N</mml:mi>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                    </mml:mrow>
                  </mml:msub>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:msub>
                    <mml:mi>N</mml:mi>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                    </mml:mrow>
                  </mml:msub>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mrow>
                  <mml:msqrt>
                    <mml:mrow>
                      <mml:msub>
                        <mml:mi>N</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                        </mml:mrow>
                      </mml:msub>
                    </mml:mrow>
                  </mml:msqrt>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>However, in a logarithmic description relevant for scale-invariant spectra, the relevant quantity is </p>
        <disp-formula id="FD34">
          <label>(31)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>δ</mml:mi>
              <mml:mi>ln</mml:mi>
              <mml:msub>
                <mml:mi>N</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                </mml:mrow>
              </mml:msub>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mrow>
                  <mml:msqrt>
                    <mml:mrow>
                      <mml:msub>
                        <mml:mi>N</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                        </mml:mrow>
                      </mml:msub>
                    </mml:mrow>
                  </mml:msqrt>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
      </sec>
      <sec id="sec9dot3">
        <title>D.3 Connection to the Spectral Tilt</title>
        <p>The spectral tilt is controlled by the response of fluctuations to the growth of the system. In the present framework, we identify </p>
        <disp-formula id="FD35">
          <label>(32)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:msup>
                <mml:mrow>
                  <mml:mfrac>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mtext>d</mml:mtext>
                      <mml:mi>ln</mml:mi>
                      <mml:msub>
                        <mml:mi>N</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                        </mml:mrow>
                      </mml:msub>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mtext>d</mml:mtext>
                      <mml:mi>ln</mml:mi>
                      <mml:mi>a</mml:mi>
                    </mml:mrow>
                  </mml:mfrac>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mo>−</mml:mo>
                  <mml:mn>1</mml:mn>
                </mml:mrow>
              </mml:msup>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>Using <inline-formula><mml:math><mml:mrow><mml:msub><mml:mi> N </mml:mi><mml:mrow><mml:mtext> eff </mml:mtext></mml:mrow></mml:msub><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:mi> V </mml:mi><mml:mo> ~ </mml:mo><mml:msup><mml:mi> a </mml:mi><mml:mn> 3 </mml:mn></mml:msup></mml:mrow></mml:math></inline-formula> , we obtain </p>
        <disp-formula id="FD36">
          <label>(33)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mfrac>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:msub>
                    <mml:mi>N</mml:mi>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                    </mml:mrow>
                  </mml:msub>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>d</mml:mtext>
                  <mml:mi>ln</mml:mi>
                  <mml:mi>a</mml:mi>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>=</mml:mo>
              <mml:mn>3</mml:mn>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>which gives a baseline estimate</p>
        <disp-formula id="FD37">
          <label>(34)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mn>3</mml:mn>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
      </sec>
      <sec id="sec9dot4">
        <title>D.4 Renormalization by Correlations</title>
        <p>The above estimate does not include correlations between degrees of freedom. In the presence of correlations characterized by a length scale <inline-formula><mml:math><mml:mi> L </mml:mi></mml:math></inline-formula> , the number of independent cells is effectively reduced to</p>
        <disp-formula id="FD38">
          <label>(35)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msubsup>
                <mml:mi>N</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mo>(</mml:mo>
                    <mml:mrow>
                      <mml:mtext>ind</mml:mtext>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mo>)</mml:mo>
                  </mml:mrow>
                </mml:mrow>
              </mml:msubsup>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mi>V</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:msup>
                    <mml:mi>L</mml:mi>
                    <mml:mn>3</mml:mn>
                  </mml:msup>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>This leads to a suppression factor </p>
        <disp-formula id="FD39">
          <label>(36)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mn>3</mml:mn>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>⋅</mml:mo>
              <mml:mfrac>
                <mml:mn>1</mml:mn>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>ln</mml:mtext>
                  <mml:mrow>
                    <mml:mo>(</mml:mo>
                    <mml:mrow>
                      <mml:msub>
                        <mml:mi>N</mml:mi>
                        <mml:mrow>
                          <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                        </mml:mrow>
                      </mml:msub>
                    </mml:mrow>
                    <mml:mo>)</mml:mo>
                  </mml:mrow>
                </mml:mrow>
              </mml:mfrac>
              <mml:mo>.</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
      </sec>
      <sec id="sec9dot5">
        <title>D.5 Numerical Estimate</title>
        <p>At the onset of structure formation, one typically has </p>
        <disp-formula id="FD40">
          <label>(37)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:msub>
                <mml:mi>N</mml:mi>
                <mml:mrow>
                  <mml:mtext>eff</mml:mtext>
                </mml:mrow>
              </mml:msub>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:msup>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>10</mml:mn>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>60</mml:mn>
                </mml:mrow>
              </mml:msup>
              <mml:mtext>
                 
              </mml:mtext>
              <mml:mtext>-</mml:mtext>
              <mml:mtext>
                 
              </mml:mtext>
              <mml:msup>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>10</mml:mn>
                </mml:mrow>
                <mml:mrow>
                  <mml:mn>80</mml:mn>
                </mml:mrow>
              </mml:msup>
              <mml:mo>,</mml:mo>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>which gives</p>
        <disp-formula id="FD41">
          <label>(38)</label>
          <mml:math>
            <mml:mrow>
              <mml:mi>γ</mml:mi>
              <mml:mo>~</mml:mo>
              <mml:mn>0.01</mml:mn>
              <mml:mtext>
                 
              </mml:mtext>
              <mml:mtext>-</mml:mtext>
              <mml:mtext>
                 
              </mml:mtext>
              <mml:mn>0.05.</mml:mn>
            </mml:mrow>
          </mml:math>
        </disp-formula>
        <p>This range is consistent with the value required to reproduce the observed spectral index.</p>
      </sec>
      <sec id="sec9dot6">
        <title>D.6 Interpretation</title>
        <p>Within the PPH framework, the smallness of <inline-formula><mml:math><mml:mi> γ </mml:mi></mml:math></inline-formula> arises naturally from the large number of effective degrees of freedom and the logarithmic suppression induced by correlations.</p>
        <p>Thus, the spectral tilt is ultimately a consequence of:</p>
        <p>the growth of phase space,finite-size statistical fluctuations,and the emergence of correlations.</p>
      </sec>
      <sec id="sec9dot7">
        <title>D.7 Conclusion</title>
        <p>We conclude that the parameter <inline-formula><mml:math><mml:mi> γ </mml:mi></mml:math></inline-formula> is not arbitrary, but is determined by the statistical structure of the underlying microstates. This provides a direct link between Planck-scale physics and observable cosmological parameters.</p>
      </sec>
    </sec>
  </body>
  <back>
    <ref-list>
      <title>References</title>
      <ref id="B1">
        <label>1.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="journal">Spremo, S. (2026) A Statistical-Mechanical Realization of the Primary Particle Hypothesis: Emergent Spacetime and Cosmological Implications. <italic>Journal</italic><italic>of</italic><italic>High</italic><italic>Energy</italic><italic>Physics</italic>, <italic>Gravitation</italic><italic>and</italic><italic>Cosmology</italic>, 12, 1447-1472. https://doi.org/10.4236/jhepgc.2026.123074 <pub-id pub-id-type="doi">10.4236/jhepgc.2026.123074</pub-id><ext-link ext-link-type="uri" xlink:href="https://doi.org/10.4236/jhepgc.2026.123074">https://doi.org/10.4236/jhepgc.2026.123074</ext-link></mixed-citation>
          <element-citation publication-type="journal">
            <person-group person-group-type="author">
              <string-name>Spremo, S.</string-name>
              <string-name>Physics, G</string-name>
            </person-group>
            <year>2026</year>
            <article-title>A Statistical-Mechanical Realization of the Primary Particle Hypothesis: Emergent Spacetime and Cosmological Implications</article-title>
            <source>Journal of High Energy Physics</source>
            <volume>12</volume>
            <pub-id pub-id-type="doi">10.4236/jhepgc.2026.123074</pub-id>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
      <ref id="B2">
        <label>2.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="journal">Spremo, S. (2021) Determination of the Energy of a Primary Particle in Accordance with the Hypothesis of Primary Particles and Another Meaning of Planck Mass. <italic>Journal</italic><italic>of</italic><italic>High</italic><italic>Energy</italic><italic>Physics</italic>, <italic>Gravitation</italic><italic>and</italic><italic>Cosmology</italic>, 7, 144-148. https://doi.org/10.4236/jhepgc.2021.71007 <pub-id pub-id-type="doi">10.4236/jhepgc.2021.71007</pub-id><ext-link ext-link-type="uri" xlink:href="https://doi.org/10.4236/jhepgc.2021.71007">https://doi.org/10.4236/jhepgc.2021.71007</ext-link></mixed-citation>
          <element-citation publication-type="journal">
            <person-group person-group-type="author">
              <string-name>Spremo, S.</string-name>
              <string-name>Physics, G</string-name>
            </person-group>
            <year>2021</year>
            <article-title>Determination of the Energy of a Primary Particle in Accordance with the Hypothesis of Primary Particles and Another Meaning of Planck Mass</article-title>
            <source>Journal of High Energy Physics</source>
            <volume>7</volume>
            <pub-id pub-id-type="doi">10.4236/jhepgc.2021.71007</pub-id>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
      <ref id="B3">
        <label>3.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="journal">Spremo, S. (2019) Hypothesis of Primary Particles and the Creation of the Big Bang and Other Universes. <italic>Journal</italic><italic>of</italic><italic>Modern</italic><italic>Physics</italic>, 10, 1532-1547. https://doi.org/10.4236/jmp.2019.1013102 <pub-id pub-id-type="doi">10.4236/jmp.2019.1013102</pub-id><ext-link ext-link-type="uri" xlink:href="https://doi.org/10.4236/jmp.2019.1013102">https://doi.org/10.4236/jmp.2019.1013102</ext-link></mixed-citation>
          <element-citation publication-type="journal">
            <person-group person-group-type="author">
              <string-name>Spremo, S.</string-name>
            </person-group>
            <year>2019</year>
            <article-title>Hypothesis of Primary Particles and the Creation of the Big Bang and Other Universes</article-title>
            <source>Journal of Modern Physics</source>
            <volume>10</volume>
            <pub-id pub-id-type="doi">10.4236/jmp.2019.1013102</pub-id>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
      <ref id="B4">
        <label>4.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="journal">Mukhanov, V., Feldman, H. and Brandenberger, R. (1992) Theory of Cosmological Perturbations. <italic>Physics</italic><italic>Reports</italic>, 215, 203-333. https://doi.org/10.1016/0370-1573(92)90044-z <pub-id pub-id-type="doi">10.1016/0370-1573(92)90044-z</pub-id><ext-link ext-link-type="uri" xlink:href="https://doi.org/10.1016/0370-1573(92)90044-z">https://doi.org/10.1016/0370-1573(92)90044-z</ext-link></mixed-citation>
          <element-citation publication-type="journal">
            <person-group person-group-type="author">
              <string-name>Mukhanov, V.</string-name>
              <string-name>Feldman, H.</string-name>
              <string-name>Brandenberger, R.</string-name>
            </person-group>
            <year>1992</year>
            <article-title>Theory of Cosmological Perturbations</article-title>
            <source>Physics Reports</source>
            <volume>1573</volume>
            <issue>92</issue>
            <pub-id pub-id-type="doi">10.1016/0370-1573(92)90044-z</pub-id>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
      <ref id="B5">
        <label>5.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="journal">Agullo, I. and Singh, P. (2016) Loop Quantum Cosmology: A Brief Review. arXiv:1612.01236.</mixed-citation>
          <element-citation publication-type="journal">
            <person-group person-group-type="author">
              <string-name>Agullo, I.</string-name>
              <string-name>Singh, P.</string-name>
            </person-group>
            <year>2016</year>
            <article-title>Loop Quantum Cosmology: A Brief Review</article-title>
            <fpage>1612</fpage>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
      <ref id="B6">
        <label>6.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="other">Planck Collaboration (2020) Planck 2018 Results. X. Constraints on Inflation. <italic>Astronomy &amp; Astrophysics</italic>, 641, A10.</mixed-citation>
          <element-citation publication-type="other">
            <year>2020</year>
            <article-title>Planck 2018 Results</article-title>
            <source>X. Constraints on Inflation. Astronomy &amp; Astrophysics</source>
            <volume>641</volume>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
      <ref id="B7">
        <label>7.</label>
        <citation-alternatives>
          <mixed-citation publication-type="report">Ashtekar, A. and Singh, P. (2011) Loop Quantum Cosmology: A Status Report. <italic>Classical</italic><italic>and</italic><italic>Quantum</italic><italic>Gravity</italic>, 28, Article 213001. https://doi.org/10.1088/0264-9381/28/21/213001 <pub-id pub-id-type="doi">10.1088/0264-9381/28/21/213001</pub-id><ext-link ext-link-type="uri" xlink:href="https://doi.org/10.1088/0264-9381/28/21/213001">https://doi.org/10.1088/0264-9381/28/21/213001</ext-link></mixed-citation>
          <element-citation publication-type="report">
            <person-group person-group-type="author">
              <string-name>Ashtekar, A.</string-name>
              <string-name>Singh, P.</string-name>
            </person-group>
            <year>2011</year>
            <article-title>Loop Quantum Cosmology: A Status Report</article-title>
            <source>Classical and Quantum Gravity</source>
            <volume>28</volume>
            <elocation-id>213001</elocation-id>
            <pub-id pub-id-type="doi">10.1088/0264-9381/28/21/213001</pub-id>
          </element-citation>
        </citation-alternatives>
      </ref>
    </ref-list>
  </back>
</article>